????????旋磁性——质料在稳恒磁场H0和微波磁场h的配相助用下 ，所显示出来的磁导率张量特征和铁磁共振等特征 。旋磁性起源于电子自旋磁矩围绕H0所作的本征频率ω0=gH0的右旋进动(拉摩进动) ，见图5 。
图5 单电子的自由运动
????????当只有稳恒磁场H0作用时 ，由于有阻尼 ，M绕H0的进动夹角β会随着能量的消耗而逐渐减小 ，很快转向H0偏向(图6) 。当加以交变磁场h(笔直于H0)后 ，交变场会对进动着的M给予能量增补 ，使M以外加交变场的频率ω继续进动下去 。
![有阻尼作用的磁化强度M的进动 [1] ，](/wp-content/uploads/2016/08/320013-257x300.png)
图6 有阻尼作用的磁化强度M的进动 [1] ，
????????张量磁导率和张量磁化率将交变磁场h与磁感应强度B的交变分量b和磁化强度M的交变分量m联系了起来: b=×h, m=×h 。
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（1）
????????张量磁导率的物理意义——当交变磁场的hy =0 ，只有x偏向的hx时 ，由于Ms的进动(图5) ， hx不但能爆发x偏向上的交变磁化强度mx和交变磁感应强度bx还能爆发y偏向上的my和by 。即 ，由于磁化率的张量特征 ，使得x偏向的交变磁场hx把x偏向上的能量还耦和到y偏向上去了 ，这就是旋磁性 。(1)式中的μ项可以以为是h直接对m和b的孝顺 ，非对角分量ca 和k项 ，具有耦合系数的意义 。
????????铁磁共振——在一定的频率ω下 ，调理稳恒磁场H0 ，当H0=ω/g时 ，频率ω就即是M绕H0的进动的本征频率ω0(gH0) ，则爆发能量的共振吸收 ，测得的张量磁化率元c和ca的虚部c?和ca?抵达极大值 ，这种征象称为铁磁共振 。这时的外加磁场称为铁磁共振场Hr 。
????????铁磁共振的物理图像——当ω≠ω0时进动张角很小 ，当ω=ω0(=gH0) 即交变场频率即是M绕H0进动的本征频率时 ，会爆发能量的共振吸收 。外加交变场增补的能量使得M的进动夹角能够维持在一个较大的角度β(图7) ，这就是铁磁共振 。
![爆发铁磁共振时M的进动张角 [1] 。](/wp-content/uploads/2016/08/320014-194x300.png)
图7爆发铁磁共振时M的进动张、角 [1] 。
????????正负圆偏振场h±下的标量磁导率μ±——任何一个线极化波 ，都可以剖析成两个巨细相等、偏向相反的圆极化波 。对圆极化波 ，磁导率酿成标量m±=1+c±=μ?±–iμ?± ， 。如图8所示 ，μ+′和μ+?泛起共振特征 ，μ－′与磁场无关 ，μ－?恒即是零 。正负圆极化磁导率μ+与μ－的差别组成了旋磁器件的非互易效应的物理基础 。这与电子自旋磁矩围绕稳恒磁场合作的进动是右旋的 ，h+也是右旋的有关 。
图8 视察到的 , (H>0一侧), 与稳恒磁场H的关系 ， 恒为零[7.3] 。